ブリッジ全体を一定の断面サイズで内部減衰のない2次元の細い梁に単純化し、小さな垂直方向の偏向のみを適用する場合、固有振動数は単純な調和運動によって決定されます。
$$ n_0 = \ frac {1} {2 \ pi} \ sqrt {\ frac {k} {m}} $$
$ n_0 $が固有振動数である場合、$ k $は復元力とたわみの間の比(等価の 'ばね剛性')で、$ m $は梁の単位長さあたりの質量です。
梁では、復元力はたわんだ形状によって生じる内部せん断力です。梁が示す力はせん断力の変化率に比例するため、剛性率($ EI $)とモーメントの変化率 それは示すことができます (注:たわみは梁の長さに比例します) それ:
$$ k = \ alpha \ frac {EI} {L ^ 4} $$
ここで、$ E $は梁材料のヤング率、$ I $は梁断面の2次慣性モーメント、$ L $は梁の長さ、$ \ alpha $は支持条件によって決まる定数です。応答のモード番号
私がこれまでに見たすべての文献は、周波数方程式にとってより便利な方法でこれを表現しています。
$$ k = \ left(\ frac {K} {L ^ 2} \ right)^ 2(EI)$$
代入する
$$ n_0 = \ frac {K} {2 \ pi L ^ 2} \ sqrt {\ frac {EI} {m}} $$
$ K $の値を計算することは非常に複雑であり、簡単な解決策、および自由エネルギー法やRaleigh Ritzなどの近似法に対する厳密なアプローチがあります。のいくつかの逸脱 単に支持された梁はここで見つけることができます 。
この方程式で十分であることに注意する必要がありますが、それは$ K $の表とブリッジを均質ビームとして表す$ EI $の値の計算を必要とするので、Eurocodeの作者は決定したようです$ k $がビームに沿って一定であるという仮定を再統合するほうが良いでしょう。
これを行うために、彼らは以下の関係を使用しました:
$$ \ delta_0 = C \ frac {w L ^ 4} {EI} $$
$ \ delta_0 $が最大たわみである場合、$ C $は支持条件によって決定される定数です。$ w $は梁の長さに渡って一定の一様分布荷重です。
自重$ w = gm $のもとで、$ g $は重力による加速度です(9810 mm / s 2 ;この式のたわみは mm )
したがって(再配置:)
$$ \ sqrt {\ frac {EI} {m}} = L ^ 2 \ sqrt {9810} \ frac {\ sqrt {C}} {\ sqrt {\ delta_0}} $$
など:
$$ n_0 = \ frac {15.764 K \ sqrt {C}} {\ sqrt {\ delta_0}} $$
$ K $と$ C $の一般的な値は構造テーブルにあります ここに 、そして ここに それぞれ。
単純に支持された梁の場合:
$$ K = \ pi ^ 2 \ text {and} C = \ frac {5} {384} $$
$$ 15.764 K \ sqrt {C} = 17.75 $$
$$ n_0 = \ frac {17.75} {\ sqrt {\ delta}} $$