ちょっとしたスケッチが役に立つかもしれません。
最初に1次元の場合を考えます
$$
\ ln y = \ alpha_0 + \ alpha_1 \ ln x + \ frac {1} {2} \ beta_ {11} \ ln ^ 2x \ tag {1}
$$
最初の順序で(つまり、無視する $ \ ln ^ 2 x $ )、 ご了承ください
$$
\ frac {{\ rm d} \ ln y} {{\ rm d} \ ln x} = \ alpha_1 \ tag {2}
$$
すなわち $ \ alpha_1 $ これは単に出力関数の対数勾配(別名:弾力性)なので、基本的に以下の2つのプロットの違いを識別するのに役立ちます。
2つ目の用語
$$
\ frac {{\ rm d} ^ 2 \ ln y} {{\ rm d} \ ln ^ 2 x} = \ beta_ {11} \ tag {3}
$$
その要因には謎はありません $ 2 $ 式で(1)、物事を簡単にするためにそこにちょうど。繰り返しますが、これは出力関数の2次導関数にすぎません。そのため、以下の2つのケースの違いを見分けるのに役立ちます。
今トリックが来ます、
これはどのようにしてより高い次元に広がるのでしょうか。
まあ(1)式が成り立つ
$$
\ alpha_k = \ frac {\ partial \ ln y} {\ partial \ ln x_k}
$$
そう $ \ alpha_k $ 他のすべての要因を一定に保つ弾力性です。あるいは幾何学的に $ \ boldsymbol {\ alpha} = \ nabla _ {\ ln {\ bf x}} \ ln y $ 。二次導関数(ヘッシアン)は単純に $ \ beta_ {jk} $
$$
\ frac {\ partial ^ 2 \ ln y} {\ partial \ ln x_k \ partial \ ln x_l} = \ frac {1} {2}(\ beta_ {kl} + \ beta_ {lk})
$$
エントリのある行列 $ \ beta_ {kl} $ 対角線、上の解釈は同じです、それは単に生産の凸性を表現しています。そうでなければ、行列の固有値を探す必要があります。
$$
\ boldsymbol {H} = \ frac {1} {2}(\ boldsymbol {\ beta} + \ boldsymbol {\ beta} ^ T)
$$
なぜなら、それは常に存在し、本物だからです。 $ \ boldsymbol {H} = \ boldsymbol {H} ^ T $