通常の最小二乗回帰の幾何学的解釈は、必要な洞察を提供します。
x1x2yx1x2E2yE3y^yE2R2y^
直交リグレッサ
最も良い状況は、最初の図のように、説明変数が直交している場合です。
x1y^x1x2β1x1β2x2y^R2
ピタゴラスの定理はアサート
R2=|y^|2=|β1x1|2+|β2x2|2=β21(1)+β22(1)=β21+β22.
ピタゴラスの定理は任意の数の次元で成立するため、この推論は任意の数のリグレッサに一般化され、最初の結果が得られます。
R2
R2
相関
負の相関関係にあるリグレッサは、直角より大きい角度で出会います。
R2
y^R20x1x2R2
この明白な結果、2番目の一般性を記念してみましょう。
R2
ただし、次の図が示すように、これは普遍的な関係ではありません。
R2y^1/2R21
正の相関関係にあるリグレッサを使用して同様の例を構築し、それによって鋭角で出会うことは、あなたの想像に任せます。
R2
R2
代数的結果
x1,x2,…,xpy(1,1,…,1)′
|xi|2=|y|2=1.
xin×pX
Σ=X′X
xi
β=(X′X)−1X′y=Σ−1(X′y).
さらに、定義により、フィットは
y^=Xβ=X(Σ−1X′y).
R2
R2=|y^|2=y^′y^=(Xβ)′(Xβ)=β′(X′X)β=β′Σβ.
R2
∑i=1pβ2i=β′β.
L2Ap2
|A|22=∑i,ja2ij=tr(A′A)=tr(AA′).
コーシー・シュワルツの不平等は、
R2=tr(R2)=tr(β′Σβ)=tr(Σββ′)≤|Σ|2|ββ′|2=|Σ|2β′β.
1p2p×pΣ|Σ|21×p2−−−−−√=p
R2≤pβ′β.
xi
R2R2/p
結論
R2y^R2
1.1301R21
−0.830.69R20.20VO2max
R2x1x2y^x1x2y未知の量(これら3つすべてが共変量にどのように関連しているかに依存します)によって、操作しているベクトルの実際のサイズについてほとんど何も知らせません。