コンデンサの電荷に相当するインダクタ

インダクターは充電/放電サイクルで同様の方程式を共有するため、インダクターに充電のようなものがあるかどうか疑問に思っています。

コンデンサには静電容量と電荷があり、インダクタにはインダクタンスと_？インダクタにV = Q / C関数はありますか？

磁束は電荷を補完します。

コンデンサが関係によって定義されるのと同じように$Q = CV$$\varphi=LI$$\varphi$

$I = \dfrac{dQ}{dt} = C\dfrac{dV}{dt}$$V = \dfrac{d\varphi}{dt} = L\dfrac{dI}{dt}$

$f(Q,V)=0$$f(\varphi,I)=0$

フォトンはこの質問に上手く答えましたが、共有すべきいくつかの読者や質問者自身にとって興味深い関連情報があると思います。

まず、インダクタは容量性電荷も保存できることを付け加えておきます。これは、バイファイラーコイルを巻き、ワイヤーAの終端をワイヤーBの始点に配線する（シリーズ配線）ことで強く現れる既知の現象です。それらを直列に配線することで、非常に長い1本のワイヤーを効果的に作成できます。各ワイヤーは、インダクター両端の合計電圧の50％の差を持つ別のターンに隣接しています。これはニコラ・テスラの特許「電磁石用コイル」で明確に説明されました。彼の特許図面はパンケーキコイルを示していますが、効果はすべてのコイルで機能します。ワイヤーを並べて配置すると、ワイヤー間の静電場を拡大できます。そして、はい、実験を正しく行うと、インダクターを充電してインダクターにエネルギーを蓄積させ、後でエネルギーを放電させることができます。しかし、通常の直巻コイルであっても、電荷と容量性の電界はそのまま存在します。非常に小さいため、一般に無視されます。ただし、コイルのQを測定すると、高周波で明らかになります。ラジオコイルの巻数を離すと、巻線間の容量性電界強度が低下するため、Qが増加します。

さらに、インダクタの磁場と容量性電荷の間には注目に値する違いがあり、ほとんどの人が考えているよりも違います。これらを実際に直接比較するべきではありません。読む...

12ボルトで充電されたコンデンサを別の12ボルトで充電されたコンデンサに放電しようとすると、エネルギーが相殺されるため、何も起こりません。一方、12ボルトのソースからの電流で充電されたインダクターを12ボルトのコンデンサーに放電しようとすると、インダクターは実際にはターゲットのコンデンサーを最初の12ボルトを超えるレベルまで過充電します。それがどのくらい高くなるかは、インダクターの磁束とコンデンサーの容量に直接依存します。容量が非常に小さい場合、他の回路条件によっては、電圧が非常に高くなることがあります。この動作の基本を試すには、ダイオードと少し賢いものが必要です。コンデンサをコイルから充電するには、コンデンサをすぐに反対方向に放電させないでください。

実際、このまさにこの現象が、タンク回路がまったく機能できない理由です。インダクタにターゲットを過充電する機能がない場合、タンク回路は機能しません。タンク回路では、コンデンサーは、本質的に0の電圧に達するまで、インダクター全体で完全に放電します。充電されたインダクターがなければ、回路内のすべての動きがこの時点で停止します。しかし、代わりにインダクタの磁界がチャージポンプとして機能し、コンデンサを強制的にゼロを超えた負の領域にします。インダクタの放電が完了すると、プロセス全体が逆になります。この動作を使用すると、プリミティブタンク回路以外に、さらに興味深いことができます。